Внимание!
Предложения и заявки заказчиков

Размещение рекламных материалов

коммерческая реализация изобретений - ООО 'Адвансед Девелопмент Проджект' смотреть>>>

Требуются разработки по средствам контроля и ограничения по количеству дисковых операций производимых одним пользователемдля хостинг провайдера. смотреть>>>

Требуются разработки по использованию низкопотенциальной энергии смотреть >>>

Обобщенные релятивистские преобразования

Независимость показателей преломления всех веществ (а, следовательно, и
задаваемых ими скоростей распространения излучения в этих веществах) от
скорости движения, как Земли в Солнечной системе, так и самой Солнечной системы
во Вселенной принципиально не может быть объяснена в специальной теории
относительности (СТО). Данная теория лишь использует этот очевидный факт для
того, чтобы основываясь на декларируемых ею преобразованиях скоростей, указать
излучению как ему следует распространяться в движущемся веществе в системе
отсчета пространственных координат и координатного времени (СО) наблюдателя
движения. К тому же, используемая в общей теории относительности (ОТО) координатная
скорость света
vc одинакова в прямом и
в обратном направлениях его распространения, несмотря на неравенство ее
постоянной скорости света с и вопреки
преобразованиям скоростей в СТО. Поэтому она должна подчиняться более общим
релятивистским преобразованиям, а не преобразованиям СТО, приемлемым только для
гипотетического абсолютного вакуума и, следовательно, являющимся лишь их
частным предельным случаем.

Будем различать собственное
квантовое время tq какого-либо конкретного
вещества и стандартное (редуцированное квантовое [1]) время t. Использование для отсчета собственного квантового времени
вещества квантовых процессов, происходящих именно в самом этом веществе, делает
собственное значение, как координатной скорости света ОТО, так и альтернативной
ей гравибарической скорости света vc [1] в этом веществе калибровочно-инвариантной величиной, принципиально
равной в его квантовой собственной СО постоянной скорости света с (vcqc). Ввиду dtq=dt/nc скорость света в вакууме в собственном квантовом времени этого
вещества равна: cq=cnc=c2/vc,
где nc=c/vc – гравибарическая
мультипликативная составляющая абсолютного показателя преломления вещества.

Пусть относительно наблюдателя,
покоящегося в изотропной и однородной среде I с абсолютным гравибарическим
показателем ncI, движется со
скоростью vqJ=vJncI некоторая другая изотропная и однородная среда J с абсолютным гравибарическим показателем
ncJ, а со скоростью vq=vncI какой-либо
объект, содержащийся в движущейся среде J. Здесь vJ и v – соответственно
скорость переносного движения среды J и
скорость движения объекта по стандартным часам наблюдателя. С целью упрощения
записи математических выкладок, движения среды J и объекта будем рассматривать в системе координат, в которой
векторы их скоростей перпендикулярны оси координаты z, а среда J движется вдоль оси координаты x.


При одном и том же значении давления
релятивистское сокращение приращений координаты x всех
покоящихся в среде J объектов
является одинаковым и, поэтому, в общем случае оно может быть функцией лишь от
скорости движения vqJ и от собственного
(нерелятивистского) значения давления pq=pncI в движущемся веществе
вдоль градиента гравибарической скорости света: ΓxJ=dx’/dxdt=0=ξ(vqJ,pq)[1–(vqJ/cqI)2]–1/2=ξ(vJ,p)[1–(vJ/c)2]–1/2, где: ξ(vqJ=0,pq)≡ξ(vJ=0,p)=1 и ξ(vqJ,pq=pminncI)≡ξ(vJ,pmin)=1,
а pmin – предельное минимальное значение давления в веществе вдоль
градиента гравибарической скорости света [1]. Из этого следует, что именно возникновение
радиального градиента давления в быстро вращающемся веществе, возможно, и ответственно
за существенно менее значительное (чем это следует из вакуумных релятивистских
преобразований СТО), релятивистское сокращение радиусов круговых траекторий
вращения периферийных объектов вещества.
Согласно парадоксу Эренфеста [2] не исключена также и полная взаимная
компенсация влияний скорости движения и давления в веществе на релятивистское
сокращение этих радиусов. Ведь преобразованиями СТО предусматривается релятивистское
сокращение размеров вещества лишь в направлении его движения.

Движение среды J в среде I принципиально не может быть свободным, так как среда J
непрерывно вытесняет среду I, взаимодействую с ней
на своих границах. Поэтому и падение тел в гравитационном поле даже сколь
угодно сильно разреженной газо-пылевой среды на самом деле не является
свободным падением. В падающем веществе, как и в любой движущейся среде,
наводится поле диссипативных сил, пропорциональных импульсам его отдельных
макрообъектов [3]. Релятивистское же замедление течения собственного времени движущейся
среды в общем случае является функцией не только от скорости ее движения, но и
от термодинамических параметров ее вещества: ΓtJ=dtdx’=0/dt=ψ(vqJ,pq,S)[1–(vqJ/cqI)2]–1/2=ψ(vJ,p,S)[1–(vJ/c)2]–1/2, где: ψ(vqJ=0,pq,S)≡ψ(vJ=0,p,S)=1 и ψ(vqJ,pq=pminncI,S)≡ψ(vJ,pmin,S)=1, а S – энтропия.


В ОТО принято, что в
гравитационном поле ΓtJxJcJ=[1–(vJ/vcxm)2]–1/2,
где vcxm – значение координатной скорости света вдоль направления
движения вещества. И, следовательно, ΓtJ
и ΓxJ не
напрямую зависят от энтропии и собственного значения давления p в веществе. К тому же в ОТО ΓcJ одинаково у всех веществ в одной и той же точке пространства.
Таким образом, применительно к ОТО ψ=ξ=[1–(vJ/vcxm)2]–1/2[1–(vJ/c)2]1/2. В релятивистской
гравитермодинамике [1] зависимости функций ψ
и ξ от термодинамических параметров
вещества не столь тривиальны как в ОТО и, возможно, включают в себя и разные
константы у разных веществ. Несмотря на это, ΓxJ тоже одинаково у всех веществ, однако оно может лишь
напрямую зависеть от давления p, так как, в отличие от
координатных, гравибарические скорости света не одинаковы в одной и той же точке
пространства у разных веществ. В одной и той же точке у всех веществ одинаковы лишь
градиенты логарифмов их гравибарических скоростей света, являющиеся гамильтонианными
напряженностями гравитационного поля [3, 4]. В отличие от ΓxJ,
замедление времени ΓtJ
принципиально может быть не одинаковым у разных веществ. Однако зависимость
его от энтропии и собственных констант вещества, возможно, не столь
значительна, чтобы различие его значений у разных веществ можно было бы обнаружить
при низких давлениях. Наличие же зависимости ΓtJ от давления в движущемся веществе можно попытаться обнаружить
в космических экспериментах по постепенному расхождению траекторий движения
баллонов с газом, находящимся под разными давлениями, или же по разнице длительностей
времени свободного падения этих баллонов с достаточно большой высоты. И это
может быть связано с неполной компенсацией в сопутствующей баллонам СО внешнего
гравитационного поля общим гравиинерционным (наведенным движением
гравитационным) полем изначально совместно движущихся баллонов с газом. Не
исключено и то, что замедление времени ΓtJ
зависит очень слабо и от давления. Тогда и эту принципиально возможную
зависимость обнаружить будет очень сложно.

С учетом всего этого релятивистские преобразования приращений времени и координат, а также преобразования
координатных значений скоростей движения и при переходе от СОI наблюдателя движения к СОJ движущейся среды J можно
будет записать в обобщенном виде с использованием приращения длины и метрического
значения скорости движения среды J, определяемых в
обладающем кинематической кривизной собственном пространстве наблюдателя
движения с помощью движущейся вместе со средой J линейки.

В ОТО, в отличие от
релятивистской гравитермодинамики, движение вещества абсолютно не влияет на величину
его гравибарического показателя nqcJ/I в СОI наблюдателя движения. В
движущемся изотропном веществе его значение не зависит от направления
распространения взаимодействия, что, очевидно, является лишь грубым
приближением к объективной реальности.

В гравитермодинамике релятивистские преобразования обеспечивают в СО каждого наблюдателя движения
вещества взаимное равенство значений гравибарической скорости света в прямом и
в обратном направлениях, именно, в этом веществе, а не в гипотетическом
вакууме. Не вакуумное значение времениподобного интервала для объектов
движущейся среды J, совершающих в ней лишь малые пекулярные
движения, выражается через релятивистский временной масштабный фактор, подобный
пространственному масштабному фактору, используемому в ОТО и в космологии [5]. В
поперечном направлении этот масштабный фактор равен единице. Вдоль же направления
движения среды J он равен ΓxJcJ, благодаря чему и
не требуется такое большое релятивистское сокращение движущейся среды как в
гипотетическом вакууме (p=0).

Конечно же, релятивистская
анизотропия движущейся среды, принципиально ненаблюдаемая в сопутствующей ей
СО, наличие масштабного фактора, а также не столь тривиальное (как в вакуумной
СТО) преобразование приращений времени делают рассмотренные здесь
релятивистские преобразования не такими «красивыми», как бы это хотелось. Но
зато при соответствующем виде функций ψ
и ξ они, возможно, будут ближе к объективной
реальности.

Так как абсолютного вакуума в природе не существует, то его можно рассматривать как предельное вырождение
материальных сред, а соответствующие ему релятивистские преобразования СТО –
как предельную форму рассмотренных здесь обобщенных релятивистских преобразований.
Возможно, что присущее СТО примитивное отображение объективной реальности и
ответственно за наличие некоторых псевдопарадоксов (паралогизмов), и не столько
в самой СТО, как в недостаточно критически воспринявших ее ОТО и космологии.


Принципиально ненаблюдаемое в
сопутствующей движущемуся веществу СО релятивистское изменение ее гравибарического
показателя в СО наблюдателя движения, очевидно, вызывается изменением под
действием движения усредненных по времени значений диэлектрической и магнитной проницаемостей
физического вакуума в этой СО. Поэтому целесообразно в дальнейшем все это
рассмотреть не только на феноменологическом уровне, а и с подробным анализом
релятивистских уравнений коллективного пространственно-временного микросостояния
всех микрообъектов движущегося вещества [6].



Независимость показателей преломления всех веществ (а, следовательно, и
задаваемых ими скоростей распространения излучения в этих веществах) от
скорости движения, как Земли в Солнечной системе, так и самой Солнечной системы
во Вселенной принципиально не может быть объяснена в специальной теории
относительности (СТО). Данная теория лишь использует этот очевидный факт для
того, чтобы основываясь на декларируемых ею преобразованиях скоростей, указать
излучению как ему следует распространяться в движущемся веществе в системе
отсчета пространственных координат и координатного времени (СО) наблюдателя
движения. К тому же, используемая в общей теории относительности (ОТО) координатная
скорость света
vc одинакова в прямом и
в обратном направлениях его распространения, несмотря на неравенство ее
постоянной скорости света с и вопреки
преобразованиям скоростей в СТО. Поэтому она должна подчиняться более общим
релятивистским преобразованиям, а не преобразованиям СТО, приемлемым только для
гипотетического абсолютного вакуума и, следовательно, являющимся лишь их
частным предельным случаем.

Будем различать собственное
квантовое время tq какого-либо конкретного
вещества и стандартное (редуцированное квантовое [1]) время t. Использование для отсчета собственного квантового времени
вещества квантовых процессов, происходящих именно в самом этом веществе, делает
собственное значение, как координатной скорости света ОТО, так и альтернативной
ей гравибарической скорости света vc [1] в этом веществе калибровочно-инвариантной величиной, принципиально
равной в его квантовой собственной СО постоянной скорости света с (vcqc). Ввиду dtq=dt/nc скорость света в вакууме в собственном квантовом времени этого
вещества равна: cq=cnc=c2/vc,
где nc=c/vc – гравибарическая
мультипликативная составляющая абсолютного показателя преломления вещества.

Пусть относительно наблюдателя,
покоящегося в изотропной и однородной среде I с абсолютным гравибарическим
показателем ncI, движется со
скоростью vqJ=vJncI некоторая другая изотропная и однородная среда J с абсолютным гравибарическим показателем
ncJ, а со скоростью vq=vncI какой-либо
объект, содержащийся в движущейся среде J. Здесь vJ и v – соответственно
скорость переносного движения среды J и
скорость движения объекта по стандартным часам наблюдателя. С целью упрощения
записи математических выкладок, движения среды J и объекта будем рассматривать в системе координат, в которой
векторы их скоростей перпендикулярны оси координаты z, а среда J движется вдоль оси координаты x.

При одном и том же значении давления
релятивистское сокращение приращений координаты x всех
покоящихся в среде J объектов
является одинаковым и, поэтому, в общем случае оно может быть функцией лишь от
скорости движения vqJ и от собственного
(нерелятивистского) значения давления pq=pncI в движущемся веществе
вдоль градиента гравибарической скорости света: ΓxJ=dx’/dxdt=0=ξ(vqJ,pq)[1–(vqJ/cqI)2]–1/2=ξ(vJ,p)[1–(vJ/c)2]–1/2, где: ξ(vqJ=0,pq)≡ξ(vJ=0,p)=1 и ξ(vqJ,pq=pminncI)≡ξ(vJ,pmin)=1,
а pmin – предельное минимальное значение давления в веществе вдоль
градиента гравибарической скорости света [1]. Из этого следует, что именно возникновение
радиального градиента давления в быстро вращающемся веществе, возможно, и ответственно
за существенно менее значительное (чем это следует из вакуумных релятивистских
преобразований СТО), релятивистское сокращение радиусов круговых траекторий
вращения периферийных объектов вещества.
Согласно парадоксу Эренфеста [2] не исключена также и полная взаимная
компенсация влияний скорости движения и давления в веществе на релятивистское
сокращение этих радиусов. Ведь преобразованиями СТО предусматривается релятивистское
сокращение размеров вещества лишь в направлении его движения.

Движение среды J в среде I
принципиально не может быть свободным, так как среда J
непрерывно вытесняет среду I, взаимодействую с ней
на своих границах. Поэтому и падение тел в гравитационном поле даже сколь
угодно сильно разреженной газо-пылевой среды на самом деле не является
свободным падением. В падающем веществе, как и в любой движущейся среде,
наводится поле диссипативных сил, пропорциональных импульсам его отдельных
макрообъектов [3]. Релятивистское же замедление течения собственного времени движущейся
среды в общем случае является функцией не только от скорости ее движения, но и
от термодинамических параметров ее вещества: ΓtJ=dtdx’=0/dt=ψ(vqJ,pq,S)[1–(vqJ/cqI)2]–1/2=ψ(vJ,p,S)[1–(vJ/c)2]–1/2, где: ψ(vqJ=0,pq,S)≡ψ(vJ=0,p,S)=1 и ψ(vqJ,pq=pminncI,S)≡ψ(vJ,pmin,S)=1, а S – энтропия.

В ОТО принято, что в
гравитационном поле ΓtJxJcJ=[1–(vJ/vcxm)2]–1/2,
где vcxm – значение координатной скорости света вдоль направления
движения вещества. И, следовательно, ΓtJ
и ΓxJ не
напрямую зависят от энтропии и собственного значения давления p в веществе. К тому же в ОТО ΓcJ одинаково у всех веществ в одной и той же точке пространства.
Таким образом, применительно к ОТО ψ=ξ=[1–(vJ/vcxm)2]–1/2[1–(vJ/c)2]1/2. В релятивистской
гравитермодинамике [1] зависимости функций ψ
и ξ от термодинамических параметров
вещества не столь тривиальны как в ОТО и, возможно, включают в себя и разные
константы у разных веществ. Несмотря на это, ΓxJ тоже одинаково у всех веществ, однако оно может лишь
напрямую зависеть от давления p, так как, в отличие от
координатных, гравибарические скорости света не одинаковы в одной и той же точке
пространства у разных веществ. В одной и той же точке у всех веществ одинаковы лишь
градиенты логарифмов их гравибарических скоростей света, являющиеся гамильтонианными
напряженностями гравитационного поля [3, 4]. В отличие от ΓxJ,
замедление времени ΓtJ
принципиально может быть не одинаковым у разных веществ. Однако зависимость
его от энтропии и собственных констант вещества, возможно, не столь
значительна, чтобы различие его значений у разных веществ можно было бы обнаружить
при низких давлениях. Наличие же зависимости ΓtJ от давления в движущемся веществе можно попытаться обнаружить
в космических экспериментах по постепенному расхождению траекторий движения
баллонов с газом, находящимся под разными давлениями, или же по разнице длительностей
времени свободного падения этих баллонов с достаточно большой высоты. И это
может быть связано с неполной компенсацией в сопутствующей баллонам СО внешнего
гравитационного поля общим гравиинерционным (наведенным движением
гравитационным) полем изначально совместно движущихся баллонов с газом. Не
исключено и то, что замедление времени ΓtJ
зависит очень слабо и от давления. Тогда и эту принципиально возможную
зависимость обнаружить будет очень сложно.

С учетом всего этого релятивистские
преобразования приращений времени и координат, а также преобразования
координатных значений скоростей движения и при переходе от СОI наблюдателя движения к СОJ движущейся среды J можно
будет записать в обобщенном виде с использованием приращения длины и метрического
значения скорости движения среды J, определяемых в
обладающем кинематической кривизной собственном пространстве наблюдателя
движения с помощью движущейся вместе со средой J линейки.


В ОТО, в отличие от
релятивистской гравитермодинамики, движение вещества абсолютно не влияет на величину
его гравибарического показателя nqcJ/I в СОI наблюдателя движения. В
движущемся изотропном веществе его значение не зависит от направления
распространения взаимодействия, что, очевидно, является лишь грубым
приближением к объективной реальности.

В гравитермодинамике
релятивистские преобразования обеспечивают в СО каждого наблюдателя движения
вещества взаимное равенство значений гравибарической скорости света в прямом и
в обратном направлениях, именно, в этом веществе, а не в гипотетическом
вакууме. Не вакуумное значение времениподобного интервала для объектов
движущейся среды J, совершающих в ней лишь малые пекулярные
движения, выражается через релятивистский временной масштабный фактор, подобный
пространственному масштабному фактору, используемому в ОТО и в космологии [5]. В
поперечном направлении этот масштабный фактор равен единице. Вдоль же направления
движения среды J он равен ΓxJcJ, благодаря чему и
не требуется такое большое релятивистское сокращение движущейся среды как в
гипотетическом вакууме (p=0).

Конечно же, релятивистская
анизотропия движущейся среды, принципиально ненаблюдаемая в сопутствующей ей
СО, наличие масштабного фактора, а также не столь тривиальное (как в вакуумной
СТО) преобразование приращений времени делают рассмотренные здесь
релятивистские преобразования не такими «красивыми», как бы это хотелось. Но
зато при соответствующем виде функций ψ
и ξ они, возможно, будут ближе к объективной
реальности.


Так как абсолютного вакуума в
природе не существует, то его можно рассматривать как предельное вырождение
материальных сред, а соответствующие ему релятивистские преобразования СТО –
как предельную форму рассмотренных здесь обобщенных релятивистских преобразований.
Возможно, что присущее СТО примитивное отображение объективной реальности и
ответственно за наличие некоторых псевдопарадоксов (паралогизмов), и не столько
в самой СТО, как в недостаточно критически воспринявших ее ОТО и космологии.



Принципиально ненаблюдаемое в
сопутствующей движущемуся веществу СО релятивистское изменение ее гравибарического
показателя в СО наблюдателя движения, очевидно, вызывается изменением под
действием движения усредненных по времени значений диэлектрической и магнитной проницаемостей
физического вакуума в этой СО. Поэтому целесообразно в дальнейшем все это
рассмотреть не только на феноменологическом уровне, а и с подробным анализом
релятивистских уравнений коллективного пространственно-временного микросостояния
всех микрообъектов движущегося вещества [6].

 

Литература

1. П. Даныльченко, в сб. Введение в релятивистскую гравитермодинамику, Нова книга, Винница (2008), с. 19, E-print:

http://pavlo-danylchenko.narod.ru/docs/UnitedNature.html.


2. P. Ehrenfest, Phys. Z., 10, 918 (1909), П. Эренфест, Относительность. Кванты. Статистика, Наука, Москва (1972), с. 37.

3. П. Даныльченко, Основы калибровочно-эволюционной теории Мироздания, Винница (1994); НиТ, Киев (2005), E-print archives, http://n-t.org/tp/ns/ke.htm; Винница (2008), E-print: http://pavlo-danylchenko.narod.ru/docs/Osnovy_Rus.html.

4. П. Даныльченко, в сб. Введение в релятивистскую гравитермодинамику, Нова книга, Винница (2008), с. 60; E-print: http://pavlo-danylchenko.narod.ru/docs/RelativisticGeneralization_Rus.html.

5. К. Мёллер, Теория относительности, Атомиздат, Москва (1975).

6. П. Даныльченко, в сб. Калибровочно-эволюционная интерпретация специальной и общей теорий относительности, О. Власюк, Вінниця (2004), с. 35, E-print: http://pavlo-danylchenko.narod.ru/docs/Possibilities_Rus.html.

Полностью статья с формулами и расчетами в формате pdf доступна зарегистрировавшимся пользователям в галерее профиля автора. страница профиля, вкладка "галерея профиля" . для перехода нажмите здесь
для прочтения полного названия файла в галерее наведите курсор на значек папки с надписью PDF


Комментарии   

 
#2 Гость 19.08.2018 15:34
Torsion bras de quelqu'un est comment dur votre sang pousse contre les parois de vos arteres lorsque votre coeur sentiment pompe le sang. Arteres sont les tubes qui transportent prendre offre sang loin de votre coeur. Chaque culture votre coeur bat, il pompe le sang par de vos arteres a la prendre facilement de votre corps.
https://www.cialispascherfr24.com/cialis-generique-vendu-en-france/
Цитировать
 
 
#1 Гость 15.02.2018 19:57
This web site can be a walk-via for the entire info you needed about this and didn’t know who to ask. Glimpse right here, and you’ll definitely discover it. http://hellowh983mm.com
Цитировать
 

Добавить комментарий


Защитный код
Обновить

Комментарии